Главная  Электрическая энергия в отраслях промышленности 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 [ 77 ] 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 246 247 248

сеточной н анодной цепей в рабочей точке:

dijdu = g,; dijdu = g. Ведя эти обозначения, получаем:

di, = g du, + g du; (9-1)

di, = gac du, + g- a du,. (9-2)

Проводимость gac = dijdu называют крутизной анодно-сеточ-ной характеристики анодного тока и обозначают буквой S. Величина, обратная собственной анодной проводимости l/gn = du/di, называется внутренним сопротивлением лампы (в анодной цепи) и обозначается R.

Введя эти обозначения, имеем:

di, = Sdu, + - du, = , {SR, du, + du,). (9-3)

Из этого выражения видно, что приращение сеточного напряжения вызывает в SRi раз большее изменение анодного тока, чем равное ему изменение анодного напряжения, которое в качестве слагаемого входит в (9-3). Величина SRi называется коэффициентом усиления и обозначается р. Полагая в уравнении (9-3) di, = О, получаем:

р = SRi = - idujdu,) = con.t,

т. е. коэффициент усиления можно рассматривать как предел отношения уменьшения анодного напряжения {du, < 0) к компенсирующему его увеличению сеточного напряжения {du, > 0).

Электрические цепи, содержащие триоды, в большинстве случаев имеют источники питания постоянного напряжения (аккумуляторные батареи или выпрямители). Поэтому токи и напряжения в этих цепях содержат постоянные составляющие. Однако основной интерес представляют переменные составляющие токов и напряже-нпй, так как обычно именно от них зависит работа того или иного устройства, содержащего триод.

В этой главе рассматриваются только переменные составляющие токов и напряжений и принято, что их значения изменяются в области, для которой справедливы линейные соотношения (9-1) и (9-2). Эта область изменения напряжений может быть достаточно широка, если постоянные составляющие сеточного и анодного напряжений таковы, что рабочие точки триода лежат в области прямолинейных участков характеристик. При таких ограничениях для переменных составляюш,их токов и напряжений триод представляет собой линейный элемент.

Цепи, содержащие триоды в линейном режиме работы, сущест-нно-отдвдаютаН)Т нее-р-ашдетреннызгнценен-том отпотдетшт-



что для них несправедлив принцип взаимности. Действительно, g-g Фg,, так как эти передаточные проводимости определяются разными характеристиками триода.

9-2. Эквивалентные схемы лампового триода

Пусть переменные составляющие токов и напряжений изменяются по синусоидальному закону. Изобразив их комплексными величинами, получим уравнения для переменных составляющих

сеточного и анодного токов в комп- L, лексной форме:

K-su,+g u,.

1 X

See 3

Рис. 9-3.

Этим уравнениям удовлетворяет эквивалентная схема (рис. 9-3), содержащая два источника тока. В большинстве случаев практического применения триодов сеточное напряжение имеет отрицательную постоянную составляющую, так называемое отрицательное сеточное смещение, такой величины, что при всех значениях сеточного напряжения потенциал сетки меньше потенциала катода. При этих условиях ток сетки равен нулю (триод работает в той области сеточных характеристик,

-О-Та.

даа

-0а

-0н И0-

Рис. 9-4.

которые находятся на рис. 9-2,6 слева от оси ординат) и эквивалентная схема триода упрощается. Цепь сетки состоит только из изолированного зажима с, а проводимости и источника тока gjO в схеме нет (рис. 9-4,а). Путем преобразования источника тока в источник э. д. с.

получаем другую эквивалентную схему триода (рис. 9-4,6).

До сих пор предполагалось, что изменения напряжений происходят не слишком быстро и токи определяются по характеристикам триода, снятым при постоянных напряжениях и токах. Это справедливо толькаттрк итноситсльно низких частотах. При более высокиз?



частотах нужно учитывать емкости между сеткой и катодом, сеткой и анодом и анодом и катодом (рис. 9-5). Эквивалентная схема (рис. 9-4,а) соответственно усложняется и принимает вид, показанный иа рис. 9-6. Эта схема справедлива при достаточном отрицательном


Рис. 9-5.

Рис. 9-6.

сеточном смещении, которое устраняет замыкание через сетку части тока, обусловленной термоэлектронной эмиссией катода. Однако ток в цепи сетки все же не равен нулю вследствие ее емкостной связи с анодом и катодом (емкости Сек и Сса).

При еще более высоких частотах приходится учитывать ряд дополнительных факторов: индуктивность и взаимную индуктивность вводов к электродам лампы; время пролета электронов между электродами; диэлектрические потери в изоляторах. Иногда для учета этих факторов в схему рис. 9-6 вводят дополнительные индуктивности, взаимные индуктивности и т. д. Однако практическая ценность подобной усложненной схемы невелика, так как не представляется возможным определить экс-.периментально параметры многочисленных дополнительно вводимых элементов схемы.

При любых частотах триод можно рассматривать как четырехполюсник, два полюса которого соединены проводом, не имеющим гсопротивления (рис. 9-7). Токи определяются через напряжения, например уравнениями в форме Y:

Рис. 9-7.

/2 = -Г211+К22/2, /

(9-4)

где передаточные проводимости Y и Yu как и следует ожидать, не равны друг другу. Этим уравнениям, как было показано, удовлетворяет эквивалентная схема, приведенная на рис. 8-9, которая по структуре не отличается от схемы, приведенной на рис. 9-6. В диапазоне высоких частот (рис. 8-9) Zj = 1 (oCck; = lljinC; 1/Zo = l/Ri + j(oC ; = SO,.

При сверхвысоких частотах параметры Y, Y, Y21 и У22 Должны определяться экспериментально, как параметры четырехполюсника Нрн топ частоте, при которой работает триод.



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 [ 77 ] 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 246 247 248

© ООО "Карат-Авто", 2001 – 2018
Разработчик – Евгений Андрианов