На рис. 26-12 дана фотография осциллограммы нарастания колебаний и предельного цикла с экрана электронно-лучевого осциллографа, включенного по схеме на рнс. 26-10. Амплитуда напряжения на емкости uq определяется как горизонтальная полуОсь эллипса, а частота со в соответствующем масштабе равна отношению отрезков вертикальной и горизонтальной осей (рнс 26-.11,б).

У большинства ламповых генераторов г]/L/C и р2 YLiC; в этом случае ш ~ MYLC.

26-7. Определение амплитуды автоколебаний методом гармонического баланса

Амплитуда и частота установившихся автоколебаний в нелинейной цепи могут быть определены при помощи метода гармонического баланса (см. § 24-6).

Для пояснения этого метода рассмотрим автоколебания, возникающие в цепи, изображенной на рис. 26-7,6.

На рис. 26-13 схема генератора изображена в виде двух звеньев - нелинейного (/) и линейного ( ) с разомкнутой обратной связью.

Каждое из звеньев представ-

ле wo /

Звеиа в

I I I

1

Рис. 26-13.

1 I

ляет собой такой четырехполюсник, для которого напряжение или ток на выходе практически не зависит от нагрузки, подключенной к вторичным зажимам. В первом звене это справедливо потому, что внутреннее сопротивление электронной лампы Ri отнесено к второму звену и лампу можно рассматривать как источник тока, значение которого la зависит только от напряжения на сетке и^. Сопротивление Ri приближенно принимается постоянным. Нагрузкой второго звена при замыкании обратной связи (соединение зажимов 1-1 а 2-2) является сопротивление между сеткой и катодом электронной лампы, которое весьма велико, а следовательно, напряжение на зажимах 2-2 практически не зависит от нагрузки.

Для первого нелинейного звена по характеристике электронной лампы может быть построена зависимость мгновенного значения тока на выходе от напряжения на входе. Задаваясь различными значениями амплитуды синусоидального напряжения uz на входе, по нелинейной характеристике электронной лампы можно построить несинусоидальн>ю кривую тока и, разлагая ее на гармоники, найти соответствующее напряжению Цц. значение первой гармоники

тока Ila.

в комплексной форме отношение

(26-13)

представляет собой вещественную функцию амплитуды напряжения па входе и^- Пример такой зависимости приведен на рис. 26-14.

Для второго линейного звеиа отношение (Уи к току может быть выражено комплексным сопротивлением, зависящим от частоты (О и не зависящим от и^:

(26-14)

1а

Выражая Да через /ц-

U = JlL i-]-------- -----

получаем:

Автоколебания существуют при равенстве амплитуд и фаз первой гармоники напряжений на входе и выходе цепи:

Согласно (26-13) и (26-14) в этом случае

(/со) = /сом5.

1а li

Рис. 26-14.

(26-15)

Zl (ico) = ri (t/i, )

и, следовательно.

Im Zl (/и) = 0. После подстановки (26-15) в (26-17) получаем;

Ri-{-r = (iiRiLC,

(26-16) (26-17)

или

Подставляя значение со в (26-15), на основании (26-16) получаем:

-i(-) = Tfk- (26-19)

По зависимости от (t/j) (рис. 26-14) при ri, рассчитанном по формуле (26-19), графически на.ходят амплитуду напряжения первой гармоники для установившихся колебаний У^.

Разложение периодических функций

График f (мГ)

Разложение в ряд f [at)

f {(sit) = Am sin со;

sin a sin (u/ + -g sin 3a X

X sin 3(u;-f-2g- sin 5a X

Xsin 5(0 + ...+ 1 \

+ -гг sin fea sin feco ...

X sin co --i- sin 3co+

+ ---sin Ы...

ficot)-

X (sin и^ + у sin 3(0 + + -g- sin 5ui +

+ sin (0 -f-... ft

Омакс

sm -7Г- cos (o< -f-

, 1 . Зая + 5 sm -=- cos ocor + о Z

, 1 . 5ая , , + -r- sm cos 5cu?+ ... 5 - Z