Главная Катушки с ферромагнитным сердечником 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 [ 39 ] 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100
0,25 0,06 0,06 0,06 0,06 Примечание, п везде взято как отношение Е^/Е\, Эти два выпрямителя имеют общую точку (среднюю точку звезды вторичных обмоток) и, таким образом, соединены последо-а вательно. Их общее выходное на- пряжение 0 - 01 Ь 0! (6.102) H>f ¥\
На выходе складываются только постоянные составляющие и четные гармоники частоты пульсаций. Нечетные гармоники частоты пульсаций в двух выпрямителях получаются противофазными и при сложении компенсируются (рис. 6.28, ж). Поэтому схема Ларионова обеспечивает шестифазные пульсации. В каждой фазной обмотке токи двух выпрямителей не перекрываются во времени, так как из-за различного подключения вентилей сдвинуты по фазе на угол, равный Jt. Ток первой фазы вторичной обмотки равен сумме токов вентилей / и 4. Ток ii протекает в положительном направлении в ту часть периода, когда напряжение первой фазы наибольшее и положительное, т. е. в' интервале углов от - Jt/3 до Jt/3 (перекрытием фаз пренебрегаем), ток t 2 протекает в противоположном направлении и в те моменты, когда напряжение на первой фазе наибольшее по модулю, но отрицательное, т. е. в интервале углов от 2 я/3 до 4 Jt/3 (рис. 6.28, в). Действующее значение тока фазы поэтому в /2 раз больше действующего значения тока вентиля: /а = 12 /, = /о 1/2/13 = 0,815/о, (6.103) что дает для щ значение /6. Рис. 6.28 Графики токов остальных фаз, построенные по этому же принципу, показаны на рис. 6.28, г, д. Ток вторичных обмоток не содержит постоянной составляющей, поэтому в схеме Ларионова нет вынужденного 2К
подмагничивания, а - токи первичной обмотки повторяют по форме соответствующие им токи вторичной (рис. 6.28, е): ii i=ni2i. (6.104) Действующее значение тока фазы первичной обмотки /ip = n/2 = 0,815nV (6.105) Постоянная выпрямленная э. д. с. схемы Ларионова, как уже было сказано, есть удвоенная выпрямленная э. д. с. трехфазного выпрямителя: £о = 2,34£2. (6.106) Следовательно, коэффициент Ue равен 1/2,34 = 0,427. Поскольку токи первичных и вторичных обмоток одинаковы по форме, вольт-амперы первичных и вторичных обмоток равны. Подсчет вольт-ампер трансформатора для схемы Ларионова дает VA,p = З/а^г = 3 0,815/о 0,4270 =1,05Ро, (6.107) что соответствует наилучшему из всех схем выпрямителей множителю вольт-ампер а^р = 1,05. Так как в схеме Ларионова есть удвоение напряжения, то обратное напряжение на вентиль получается относительно малым: £обрт=1;05£о. (6.108) Все эти показатели и привели к широкому применению схемы Ларионова. . Шестифазные схемы выпрямителей в сравнении со схемой Ларионова имеют одни лишь недостатки. Поэтому их применяют крайне редко. Показатели основной шестифазной схемы звезда - звезда приведены для сравнения в табл. 6.2. § 6.9. Неуправляемые полупроводниковые выпрямительные диоды (вентили) Самое широкое'применение получили полупроводниковые диоды. Которые помимо хороших выпрямительных свойств работают без подогрева катода. Их выпускают в различных конструктивных оформлениях. Помимо одиночных полупроводниковых диодов промышленность производит сборки из нескольких, в том числе и микросборки. Обычно в справочниках в данных полупроводниковых диодах приводят не мощность, рассеиваемую диодом, а максимально допустимый выпрямленный ток. Хотя температура диода, работающего в выпрямителе, определяется не постоянной составляющей, а действующим значением его тока, такая оценка очень удобна, так как в паспорте на диод. указывается непосредственно максимальное значение заданной для проектируемого выпрямителя величины выпрямленного тока, приходящегося на одну фазу 1о/т. Проектировщик должен соблюсти простое условие; /о max >/o/m. (6.109) |
© ООО "Карат-Авто", 2001 – 2024 Разработчик – Евгений Андрианов |