Главная  Взрывная дейтериевая энергетика 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 [ 52 ] 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90

60.00

S0.00

40.00

30.00

20.00

10.00

ОЛО


f 90 мс

Ртах = 60 бар

-10.00 0,00 10.00 20.00 30.0


О.ОООе+00

0.00 SO.0O 60.00 70.00 80.00 30.00 1 00.00 110.00 1 20.00 1 30.1

6.000е>00

ч

60.00

50.00

40.00

30.00

20.00

10.00

0.00

-10.00 0.00 1

0.0006*00 {

70 00 60 00 60.00 40.00

30 со

20 00

10 00 ООО О.ОООе+ОО

f=90 мс

Ртах = 0-9 Г/СМ


-10.00 0 00 10 00 2О00 30 00 4000 60 ОО 60.00 70 00 80 00 90 00 ЮО.ОО 110 00 120 00 130.(

Рис. 6.11. Продолжение (начало см. на с. 170 и 171, окончание - на с. 173). Состояние вещества в камере через 90 мс после взрыва:

вверху - распределение давлений внутри корпуса КВСЭ; внизу - распределение плотности натрия

70.00 60 ОО 60 00 40 00 30 ОО 20 00

10.00 0.00 О.ОООе+00

-10 00 0.00



90 мс X = 60 бар


60.00

50.00

40.00

30.00

f = ПОмс тах = 40 бар


-10.00 0.00 10.00 Z0.00 30.(Ю 4д.(Ю 50Л0 БОЛО 70.00 80.00 90.00 100.00 110.00 120.00 130.(

4.000е 00

, = 0,9 г/см-


300 100 00110 00120.00 130.( I ОООе+ОО

ание - нас. 173). взрыва:

7000 60.00 50.00 40 00 3000 20.00

10 00 0.00 О.ОООе+ОО


Ртах = 0,9 Г/СМ


-1000 000 10.00 2000 30.00 4000 60 00 6000 70.00 80 00 90 00 100.00 110.00120 00130.С

Рис. 6.11. Окончание (начало см. на с. 170-172). Состояние вещества в камере через 110 мс после взрыва:

вверху - распределение давлений внутри корпуса КВСЭ; внизу - распределение плотности натрия



г

Дальнейшее движение массы частиц от центрального потока идет вдоль каналов, образованных основными фонтанами, и к 6-й миллисекунде фронт разлетающейся в вертикальном направлении массы уходит на -50 м от центра (взрыва), в то время как в горизонтальном направлении (поперек основных потоков) -- на расстояние вдвое меньшее. В этот момент уже образовался фронт ударной волны, идущей в карманах между основными фонтанами. Промежуток между третьим и четвертым фонтанами в этот момент замыкается, и образуется первая подушка . Давление в полости снижается до -200 бар. На границе сталкивающихся масс оно несколько больше.

Характер движения не изменяется до 12-й миллисекунды, когда фронт давления, идущий по аргону, достигает корпуса в небольших по площади промежутках между шестым и пятым, пятым и четвертым фонтанами, создавая локальные давления -70 бар. В этот же момент возникает приблизительно такое же давление (-80 бар) на дно центральной части аккумулятора от удара по натрию, находящемуся в аккумуляторе.

На 15-й миллисекунде локальные давления на участки корпуса между пятым и шестым фонтанами и на узком (4...5 м) пояске дна аккумулятора достигают значений-100 бар. Это максимальные давления на корпус. Зазоры между фонтанами в этот момент замкнуты. Квазистатическое давление в центральной полости складывается с давлением торможения подушек, и приблизительно от 20-й до 50-й миллисекунды на разных частях боковой поверхности корпуса реализуется давление 60.. .80 бар.

К 100-й миллисекунде во взрывной камере устанавливается квазистатическое давление на уровне -35 бар. Как уже упоминалось, оно в -1,5 раза выше того, которое ожидалось, исходя из плотности энергии (см. гл. 3).

Можно, конечно, уточнять расчетную схему, чтобы понять, будет ли давление, достаточно долго действующее на боковую поверхность камеры, равным 60...70 или 70...80 бар. Разумным представляется принять это давление равным -75 бар и действующим на боковую поверхность от 25-й до 50-й миллисекунды (25 мс).

§ 6.8. Передача волны давления в корпусе с демпфирующим слоем

Оценки давления, приведенные в предыдущем параграфе, сделаны в предположении абсолютно жесткого корпуса. Такое приближение оправданно, если произведение скорости звука на плотность среды в полости взрывной камеры много меньше, чем такое произведение в корпусе: {рс) (Р')корп

Это справедливо для железобетонного корпуса (рс) =10кг/(м^ с)

и ударяющей среды в виде смеси паров натрия с аргоном (рс = 10*кг/(м^ с))

и даже для жидкого натрия (рс 2 10 кг/(м с)).

В § 5.4 уже у новному корпусу нительный. По ш стоимость и т. п.) песком. Одновре1У сящей ударные на рощенной схеме к

Стальная o6oj разделяет песок и рый помещен жел малыми по сравне

Скорость звуь ния в волне. В ча ниях (1...2 бар) с( снижается до 200. ладают меньшей с

Для средних а

То есть налет создавая в нескол: Если же налетаюи (сам является nopi Этот резерв спи том удара по жес1 будем считать, чт1 близительно таков короткого (~5 мс) (Р = ЗР.), затем в

Сразу после г сок, по которому ( плитуды, а за ней i верхность основн( импульс давления, (доля пустот, фор ке II может быть j а не линией значен

При этом чем стрее будет проио песка давление от нящие элементы, и уплотненности на оболочке II, не мациям, однако, об



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 [ 52 ] 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90

© ООО "Карат-Авто", 2001 – 2018
Разработчик – Евгений Андрианов